타타르스탄 공화국 교육과학부
ALMETYEVSK 주립 석유 연구소
물리학과
주제에 : "데바이의 큐브 법칙"
그룹 18-13B Gontar I.V.의 학생이 완성했습니다. 교사: Mukhetdinova Z.Z.
알메티예프스크 2010
1. 결정격자의 에너지 .............................. 3
2. 아인슈타인의 모델 .............................................. 6
3. 디바이 모델 ............................................................7
4. 드바이의 입방체 법칙................................................................ 8
5. Debye의 업적.......................................................... 9
6. 참고문헌.......................................................................... 12
결정 격자의 에너지
솔리드의 특징은 장거리 및 단거리 주문이 존재한다는 것입니다. 이상적인 결정에서는 입자가 특정 위치를 차지하므로 N을 고려할 필요가 없습니다! 통계 계산에서.
단원자 결정의 결정 격자 에너지는 두 가지 주요 기여로 구성됩니다: E = U o + E 개수. 격자의 원자가 진동합니다. 결정을 형성하는 다원자 입자의 경우 내부 자유도(진동 및 회전)를 고려해야 합니다. 온도에 대한 U o의 의존성(원자의 평형 위치 변화)을 제공하는 원자 진동의 부조화성을 고려하지 않으면 U o는 결정의 위치 에너지와 동일할 수 있으며 T에 의존하지 않습니다. T = 0에서 결정 격자의 에너지, 즉 결정 입자를 무한한 거리까지 제거하기 위한 에너지는 E cr = - E o = - (U o + E o,col)과 같습니다.
여기서 E o,kol은 영점 진동의 에너지입니다. 일반적으로 이 값은 10kJ/mol 정도이며 Uo보다 훨씬 작습니다.
Ecr = - Uo를 고려하십시오. (최대 항의 방법). 이온 및 분자 결정의 Ecr은 최대 1000 kJ/mol, 수소 결합이 있는 분자 및 결정의 Ecr: 최대 20 kJ/mol(CP 4 - 10, H 2 O - 50)입니다. 양은 경험을 통해 결정되거나 일부 모델(쿨롱에 따른 이온 상호 작용, 서덜랜드 전위에 따른 반 데르 발스 힘)을 기반으로 계산됩니다.
2N 이온 결정의 위치 에너지는 U = Nu입니다. 여기서 u는 이온과 이웃 이온의 상호 작용 에너지입니다. 이온의 상호작용 에너지는 원자가력으로 인한 단거리 반발(1항)과 전하의 인력 또는 반발이라는 두 가지 항으로 구성됩니다. 
+는 서로 다른 이온을 끌어당기는 것과 같은 반발력을 나타냅니다. 전자 - 청구. 감소된 거리 p ij = r ij / R의 값을 소개하겠습니다. 여기서 r ij는 이온 사이의 거리이고 R은 격자 매개변수입니다.
모든 이웃과 이온의 상호 작용 에너지
Madelung의 상수 = 6/1 - 12/2 1/2 + 8/3 1/2 - 6/2 + .... 여기 - 동일한 전하 부호의 이온의 경우 + 다른 이온의 경우. NaCl의 경우 a = 1.747558... 첫 번째 항에서는 An = S 1/ p ij n입니다. 거리 R o(이 경우 입방체 가장자리의 절반)는 T = 0에서의 최소 위치 에너지에 해당하며 결정학 데이터와 반발 전위를 알면 결정될 수 있습니다. 그것은 분명하다 
그런 다음
여기에서 우리는 An과 에너지를 찾습니다. 
또는 
.
n은 반발력 매개변수이며 일반적으로 10입니다. 주된 기여는 쿨롱 상호작용에 의해 이루어지며(R은 T와 눈에 띄게 독립적이지 않다고 가정함) 반발력은 10% 미만입니다.
NaCl의 경우 쿨롱 상호작용은 862이고 반발력은 96 kJ/mol(n = 9)입니다. 분자 결정의 경우 전위는 6-12로 계산할 수 있으며 에너지는 다음과 같습니다. 
z 1 은 첫 번째 배위구의 원자 수, R 1 은 첫 번째 배위구의 반경, b 는 전위 매개변수입니다.
비이온성 결정의 경우 에너지의 진동 성분을 고려해야 합니다. 절대 영도에서는 병진 또는 회전 운동이 없습니다. 에너지의 진동 성분은 남아 있습니다. 3N의 진동은 6개이지만 병진 및 회전 진동은 수정 전체에 적용됩니다. 대략적으로 3N으로 간주될 수 있습니다. N(큰, 결정의 입자 수). 그러면 N개 입자 결정의 3N 자유도는 모두 진동합니다. 원칙적으로 상태와 열역학적 함수에 대한 합을 계산하는 것은 쉽습니다. 하지만 수정 진동의 주파수 스펙트럼을 알아야 합니다. 요점은 입자의 변위가 다른 입자의 변위를 유발하고 진동자가 연결된다는 것입니다. 진동 운동 상태에 대한 총합은 다음과 같이 결정됩니다.
.
왜냐하면 이건 크리스탈이고, 그럼 N! 나눌 필요가 없습니다. 평균 에너지는 일정한 V에서 T에 대한 lnZ의 미분에 kT 2를 곱한 값과 같습니다. 따라서 격자 에너지는 위치 에너지와 진동 에너지의 기여도의 합과 같습니다. 
엔트로피 S = E/ T + k ln(Z).
계산에는 두 가지 주요 모델이 사용됩니다.
아인슈타인의 모델
모든 주파수는 동일한 것으로 간주됩니다(1차원 고조파 발진기 모음). 3차원 발진기의 상태에 대한 합은 3개의 동일한 항 q = [ 2sh(hn/ 2kT)] -3으로 구성됩니다. N개 입자의 경우 3N개의 요소가 있습니다. 저것들. 에너지 
높은 T에서 지수를 계열로 확장하면 한계 sh(hn/ 2kT) = hn/ 2kT 및 
진동 운동의 엔트로피 
결정의 열용량: 
OP에 실수가 있습니다. 따라서 큰 T >> q E = hn/ k에서 한계는 C v ® 3Nk입니다. 단원자 결정에 대한 Dulong-Ptied 법칙입니다. 그리고 
(지수는 빠르게 0에 가까워집니다.)
고전적 근사법에서 진동이 0이 아닌 Ecol은 3NkT와 같고 열용량에 대한 진동의 기여도는 3Nk = 3R입니다. 아인슈타인에 따른 계산: 실험 데이터에서 더 눈에 띄게 벗어나는 낮은 곡선.
아인슈타인의 모델은 고체의 상태 방정식을 제공합니다. (Melvin-Hughes에 따르면)
u o = - q 승화, m, n은 실험 매개변수이므로 크세논 m = 6, n = 11의 경우 a o는 T = 0에서의 원자간 거리입니다. 즉, pV/RT = f(n, ao, n, m).
그러나 T = 0 근처에서는 아인슈타인의 동일 주파수 가정이 작동하지 않습니다. 발진기는 상호 작용 강도와 빈도가 다를 수 있습니다. 저온에서의 실험은 온도에 대한 3차 의존성을 보여줍니다.
모델 드바이
Debye는 특정 최대값까지 연속적인 주파수 스펙트럼(엄격히 낮은 주파수, 열 진동 - 포논)의 존재에 대한 모델을 제안했습니다. 고조파 발진기의 주파수 분포 함수는 다음과 같은 형식을 갖습니다. 
, 여기서 c 엘, c 티- 세로 및 가로 진동파의 전파 속도. 최대 g = 0 이상의 주파수에서.
두 곡선 아래의 면적은 동일해야 합니다. 실제로는 특정 주파수 스펙트럼이 있습니다. 결정은 비등방성입니다(보통 이는 무시되고 해당 방향의 파동 전파 속도는 동일하다고 가정됩니다). 실제 존재하는 것보다 최대 디바이 빈도가 더 높을 수도 있는데, 이는 면적의 평등이라는 조건에 따른 것이다. 최대 주파수의 값은 총 진동 수가 3N이라는 조건에 의해 결정됩니다(에너지의 이산성을 무시함). 
그리고 
, с는 파동의 속도이다. 속도 c l 과 c t 가 동일하다고 가정합니다. 특성 Debye 온도 Q D = hn m/k.
x = hn/ kT를 소개하겠습니다. 진동의 평균 에너지는 최대
적분 아래의 두 번째 항은 E 영점 진동 E o = (9/8)NkQ D와 결정의 진동 에너지를 제공합니다. 
U o 및 E o는 T에 의존하지 않으므로 에너지 표현의 두 번째 항은 열용량에 기여합니다.
Debye 기능을 소개하겠습니다 
높은 T에서 우리는 명백한 D(x) ® 1을 얻습니다. x에 대해 미분하면 다음을 얻습니다. 
.
높은 T에서 한계는 CV = 3Nk이고, 낮은 T에서는 다음과 같습니다. 
.
작은 T에서 적분의 상한은 무한대인 경향이 있습니다. E - E o = 3Rp 4 T 4 /5Q D 3 그리고 우리는 T® 0에서 C v를 결정하기 위한 공식을 얻습니다.
받았다 Debye의 입방체 법칙.
Debye의 입방체 법칙.
특징적인 Debye 온도는 결정의 밀도와 결정의 진동(소리) 전파 속도에 따라 달라집니다. 엄격한 Debye 적분은 컴퓨터에서 풀어야 합니다.
드바이 특성온도(물리학백과사전)
Na 150 Cu 315 Zn 234 Al 394 Ni 375 Ge 360 Si 625
호주 157 342 316 423 427 378 647
Li 400 K 100 Be 1000 Mg 318 Ca 230 B 1250 Ga 240
129 Tl에서 285 Bi 120 Ar 85로 96 W 310 Fe 420
Ag 215 Au 170 Cd 120 Hg 100 Gd 152 Pr 74 Pt 230
La 132 Cr 460 Mo 380 Sn(백색) 170, (회색) 260 C(다이아몬드) 1860
특성 Debye 온도를 추정하려면 Lindemann의 실험식 Q D =134.5[Tmel/(AV 2/3)] 1/2를 사용할 수 있습니다. 여기서 A는 금속의 원자 질량입니다. 아인슈타인 온도의 경우 비슷하지만 첫 번째 요소는 100입니다.
Debye의 업적
Debye는 고체의 양자 이론에 관한 기초 연구의 저자입니다. 1912년에 그는 유한 주파수 범위에서 진동할 수 있는 등방성 탄성 매체로서 결정 격자의 개념을 도입했습니다(Debye의 고체 모델). 이러한 진동의 스펙트럼을 바탕으로 저온에서 격자의 열용량은 절대 온도의 세제곱에 비례한다는 것이 나타났습니다(Debye의 열용량 법칙). 그는 고체 모델의 일부로 각 물질에 대해 양자 효과가 중요해지는 특성 온도(Debye 온도) 개념을 도입했습니다. 1913년에는 극성 액체의 유전 손실 이론을 다룬 Debye의 가장 유명한 작품 중 하나가 출판되었습니다. 같은 시기에 X선 회절 이론에 관한 그의 연구가 출판되었습니다. Debye의 실험 활동의 시작은 회절 연구와 관련이 있습니다. 그의 조수인 P. Scherrer와 함께 그는 미세하게 분쇄된 LiF 분말의 X선 회절 패턴을 얻었습니다. 사진은 형성되는 원뿔을 따라 무작위 방향의 결정에서 회절된 X선과 사진 필름의 교차로 인해 발생하는 고리를 명확하게 보여줍니다. Debye-Scherrer 방법 또는 분말 방법은 오랫동안 X선 회절 분석의 주요 방법으로 사용되어 왔습니다. 1916년에 Debye는 A. Sommerfeld와 함께 Zeeman 효과를 설명하기 위해 양자화 조건을 적용하고 자기 양자수를 도입했습니다. 1923년에 그는 콤프턴 효과를 설명했습니다.
코넬 대학에 있는 동안 Debye의 주요 연구 관심 분야는 고분자 물리학이었습니다. 그는 광산란 측정을 기반으로 용액 내 고분자의 분자량과 모양을 결정하는 방법을 개발했습니다. 그의 마지막 주요 작품 중 하나(1959)는 오늘날 매우 관련성이 높은 문제, 즉 비판적 현상에 대한 연구에 전념했습니다. Debye의 상 중에는 H. Lorentz, M. Faraday, B. Rumford, B. Franklin, J. Gibbs(1949), M. Planck(1950) 등의 메달이 있으며 Debye는 11월 2일 미국 이타카에서 사망했습니다. , 1966.
네덜란드 과학의 뛰어난 대표자인 데바이(Debye)는 1936년에 노벨 화학상을 받았습니다. 뛰어난 다재다능함을 지닌 그는 화학뿐만 아니라 물리학 발전에도 큰 공헌을 했습니다. 이러한 성과는 Debye에게 큰 명성을 안겨주었습니다. 그는 전 세계 20개 이상의 대학(브뤼셀, 옥스퍼드, 브루클린, 보스턴 등)에서 명예 이학박사 학위를 받았습니다. 그는 Faraday와 Lorentz를 포함하여 많은 메달과 상을 받았습니다. 널빤지. 1924년부터 Debye는 해당 회원이었습니다. 소련 과학 아카데미.
법 입방체 iv 데바이”, 서로 비슷합니다. ... 공간). 평일 법률저축(또한 법전기 요금 절약) eur ...
기본 개념 법률화학. 강의노트
초록 >> 화학... 법률화학 1.3.1 법마시 저장하기 1.3.2 법창고현황 1.3.3 법배수 1.3.4 법등가물 1.3.5 법납품량 1.3.6 법... 네덜란드 물리학자 P.의 명예 데바이: 1 D = ... 다중 중심화 입방체(bcc), 얼굴 중심 맞추기 입방체(GCC...
우크라이나 가스 단지의 금융 메커니즘 개발
논문 >> 금융과학1000 입방체. 100km의 거리에 있는 피부의 가스 미터. 지드노 법... 의심스러운 금액을 상각할 의무 뎁 itor의 모호함; 5) 채권자의 부채 ... 0 0 기타 금융 투자 045 0 0 Dovgostrokova 뎁 Itorska oborgovanist 050 0 0 개발...
기업의 재정 및 정부 활동에 대한 간접 기여 및 기여
논문 >> 금융과학제5조에 언급된 문제에 대한 적용 유형 법, 배송 전표에는 "...25 없음"이라는 항목이 있습니다. 뎁채무자와 채권자의 부채 - ... 1당 3.0유로 입방체. cm 1개당 2.4유로 입방체. 다음의 다른 자동차를 참조하세요...
5155J의 열이 1몰의 이원자 기체에 전달되고 기체가 1000J에 해당하는 일을 수행하면 온도는 .........K만큼 증가합니다. (분자 내 원자 사이의 결합은 단단합니다)
가스의 내부 에너지 변화는 일로 인해 발생했습니다.
가스 압축 .........................................프로세스.
단열적인
종파는
공기 중의 음파
저항 R, 인덕터 L = 100H 및 커패시터 C = 1μF가 직렬로 연결되고 법칙에 따라 변하는 교류 전압원에 연결됩니다.
전기 회로의 커패시터에서 주기당 교류 에너지의 손실은 다음과 같습니다. ...(VT)
카르노 사이클의 효율이 60%라면 히터의 온도는 냉장고의 온도보다 .......................................배 더 높다.
고립된 열역학계의 엔트로피 ..............
감소할 수 없습니다.
그림은 카르노 사이클을 좌표로 개략적으로 보여줍니다. 해당 영역에서 엔트로피가 증가합니다.
물질의 양을 측정하는 단위는 다음과 같습니다.
PT 좌표에서 이상기체의 등소선은 다음과 같습니다.................................. ..
V-T 좌표에서 이상기체의 등압선은…
잘못된 진술을 나타냄
코일의 인덕턴스가 클수록 커패시터가 더 빨리 방전됩니다.
폐루프를 통과하는 자속이 0.001초 동안 0.5Wb에서 16Wb로 균일하게 증가하면 시간 t에 대한 자속의 의존성은 다음과 같은 형태를 갖습니다.
1.55*10V4T+0.5V
발진 회로는 인덕터 L = 10H, 커패시터 C = 10μF 및 저항 R = 5Ω으로 구성됩니다. 회로의 품질 계수는 다음과 같습니다.
이상 단원자 기체 1몰은 특정 과정에서 2507J의 열을 받았습니다. 동시에 온도는 200K 감소했습니다. 가스가 한 일은 다음과 같습니다.
등압 과정의 이상적인 단원자 기체에는 Q의 열량이 공급됩니다. 이 경우, 공급된 열량의 %......%는 기체의 내부 에너지를 증가시키는 데 소비됩니다.
이산화탄소 분자의 진동 운동을 고려하지 않으면 분자의 평균 운동 에너지는 다음과 같습니다.
잘못된 진술을 나타냄
발진 회로의 인덕턴스가 클수록 순환 주파수도 커집니다.
히터 온도가 3270C이고 냉장고 온도가 270C인 열기관이 가질 수 있는 최대 효율 값은 …
그림은 카르노 사이클을 좌표 (T,S)로 보여줍니다. 여기서 S는 엔트로피입니다. 해당 지역에서 단열 팽창이 발생합니다.
S가 엔트로피인 좌표 (T,S)로 그림에 묘사된 과정은 다음과 같습니다.
단열 팽창.
OX 축을 따라 전파되는 평면파의 방정식은 다음과 같은 형태를 갖습니다. 파장(m)은...
인덕터의 전압과 위상 전류 강도 비교................................................
PI/2의 리드
저항 R = 25Ω의 저항기, 인덕턴스 L = 30mH의 코일 및 커패시턴스의 커패시터
C = 12μF는 직렬로 연결되고 U = 127 cos 3140t 법칙에 따라 변하는 교류 전압원에 연결됩니다. 회로의 전류의 유효값은 다음과 같습니다.
Clapeyron-Mendeleev 방정식은 다음과 같습니다…
잘못된 진술을 나타냄
자기 유도 전류는 항상 변화가 자기 유도 전류를 생성하는 전류를 향합니다.
OX 축을 따라 전파되는 평면 정현파의 방정식은 다음과 같은 형태를 갖습니다. 매체 입자의 진동 가속도의 진폭은 다음과 같습니다..................................
T6.26-1 잘못된 진술을 나타냄
벡터 E(교류 전기장 강도)는 항상 벡터 dE/dT와 역평행합니다.
자연에 자기 전하가 없음을 설명하는 맥스웰 방정식의 형식은 다음과 같습니다.
100K의 온도에서 수소 분자의 진동 운동을 고려하지 않으면 0.004kg의 수소에 포함된 모든 분자의 운동 에너지는 다음과 같습니다.
2몰의 수소 분자는 일정한 압력에서 580J의 열을 전달합니다. 분자 내 원자 사이의 결합이 단단하면 가스 온도가 .........K만큼 증가합니다.
그림은 카르노 사이클을 좌표 (T, S)로 보여줍니다. 여기서 S는 엔트로피입니다. 해당 지역에서 등온 팽창이 발생합니다.
일정한 질량의 이상 기체를 가역적으로 단열 냉각하는 과정에서 엔트로피는 다음과 같습니다.
변하지 않습니다.
전하를 가진 입자가 반경 R의 원에서 유도 B를 사용하여 균일한 자기장에서 운동하는 경우 입자의 운동량 계수는 다음과 같습니다.
1. 반데르발스 화학결합 전기 쌍극자 모멘트를 갖지 않는 전기적으로 중성인 원자의 특성.
끌어당기는 힘을 분산력이라고 합니다.
일정한 쌍극자 모멘트를 갖는 극성 시스템의 경우 반 데르 발스 화학 결합의 방향 메커니즘이 우세합니다.
분극이 높은 분자는 분자가 충분히 가까운 거리에 접근할 때 유도된 전기 토크가 특징입니다. 일반적으로 세 가지 유형의 반데르발스 화학 결합 메커니즘이 모두 발생할 수 있으며 이는 다른 모든 유형의 화학 결합보다 2~3배 정도 약합니다.
반 데르 발스 화학 결합과 분자의 상호 작용의 총 에너지는 분산, 배향 및 유도된 상호 작용 에너지의 합과 같습니다.
2. 이온성(헤테로극성) 화학 결합 한 원자가 하나 이상의 전자를 다른 원자로 전달할 수 있을 때 발생합니다.
결과적으로 양전하와 음전하를 띤 이온이 나타나며 그 사이에 동적 평형이 설정됩니다. 이 결합은 할로겐화물과 알칼리 금속에 일반적입니다. 이온 결합을 갖는 분자에 대한 의존성 W p (r)이 그림 1에 나와 있습니다. 8.1. 거리 r0은 최소 위치 에너지에 해당합니다.
3. 공유(동극성) 화학 결합 또는 원자 결합 비슷한 성질을 가진 원자들이 상호 작용할 때 발생합니다.
상호 작용 중에 전자 구름의 밀도가 증가하고 교환 에너지가 나타나는 상태가 나타납니다.
양자 이론은 교환 에너지가 밀접하게 배치된 입자의 동일성의 결과임을 보여줍니다.
원자 결합의 특징은 포화 상태입니다. 즉, 각 원자는 제한된 수의 결합을 형성할 수 있습니다.
4. 금속 화학 결합에서 결정의 모든 원자가 참여하고 공유 전자는 전체 결정 격자 내에서 자유롭게 움직입니다.
수소 분자
수소 분자는 교환 가능한 이 결합으로 이어지는 힘에 의해 묶여 있습니다. 즉, 고려하려면 양자 접근 방식이 필요합니다.
1927년에 Heitler와 F. London은 섭동 이론을 사용하여 대략적인 버전을 해결했습니다.
양자 역학에서 수소 분자의 문제는 정지 상태에 대한 슈뢰딩거 방정식을 푸는 것으로 축소됩니다.
단열 근사법을 사용하여, 즉 파동 함수를 원자핵의 좌표가 아닌 전자 좌표의 함수로 간주합니다.
완전한 파동함수는 전자의 공간 좌표뿐만 아니라 전자의 스핀에도 의존하며 반대칭입니다.
전자 파동 함수만 고려하면 다음 두 가지 경우를 고려하여 문제를 해결할 수 있습니다.
1. 스핀파 함수는 반대칭이고 공간 파동 함수는 대칭이며 두 전자의 총 스핀은 0입니다(단일항 상태).
2. 스핀파 함수는 대칭이고 공간 파동 함수는 반대칭이며 두 전자의 총 스핀은 1과 같고 세 가지 다른 방식(삼중항 상태)으로 배향될 수 있습니다.
대칭 상태에서 스핀파 함수가 반대칭일 때 영점 근사에서는 분리 가능한 변수를 갖는 대칭 공간 파동 함수가 얻어집니다.
삼중항 상태에서 스핀파 함수가 대칭일 때 반대칭 공간파 함수가 얻어진다.
전자의 동일성으로 인해 교환 상호 작용이 발생하며 이는 대칭 및 반대칭 공간 파동 함수의 사용으로 인해 계산에서 나타납니다.
단일항 스핀 상태(스핀은 역평행)의 원자가 서로 접근할 때 상호작용 에너지는 먼저 감소한 다음 빠르게 증가합니다. 삼중항 스핀 상태(스핀이 평행함)에서는 에너지 최소값이 발생하지 않습니다.
원자의 평형 위치는 에너지가 최소에 도달하는 단일항 스핀 상태에서만 존재합니다. 이 상태에서만 수소 원자의 형성이 가능합니다.
분자 스펙트럼
분자 스펙트럼은 다음 관계에 따라 W *와 W ** 분자의 에너지 수준 사이의 양자 전이의 결과로 발생합니다.
hn = W * - W **, (1)
여기서 hn은 주파수 n의 방출되거나 흡수된 양자의 에너지입니다.
분자 스펙트럼은 분자의 내부 운동에 의해 결정되는 원자 스펙트럼보다 더 복잡합니다.
분자 내의 두 개 이상의 핵에 대한 전자의 이동 외에도, 진동하는평형 위치 주변의 핵(핵을 둘러싼 내부 전자와 함께)의 움직임 회전분자 운동.
세 가지 유형의 에너지 수준은 분자의 전자, 진동 및 회전 운동에 해당합니다.
W e , W 카운트 및 W 시간,
세 가지 유형의 분자 스펙트럼이 있습니다.
양자 역학에 따르면 모든 유형의 분자 운동의 에너지는 특정 값만 취할 수 있습니다(병진 운동 에너지 제외).
분자 스펙트럼을 결정하는 변화인 분자 W의 에너지는 양자 에너지 값의 합으로 표현될 수 있습니다.
W = W e + W 카운트 + W 시간, (2)
크기순으로 :
W e: W 개수: W 시간 = 1: .
따라서,
W e >> W 개수 >> W 시간
DW = DW * - DW ** = DW e + DW 카운트 + DW 시간 (3)
전자 에너지 W e는 몇 전자 볼트 정도입니다.
W 개수 » 10 - 2 - 10 - 1 eV, W 시간 » 10 - 5 - 10 - 3 eV.
분자 에너지 준위 시스템은 서로 멀리 떨어져 있는 일련의 전자 에너지 준위가 특징입니다.
진동 수준은 서로 훨씬 더 가깝게 위치하며, 회전 에너지 수준은 서로 훨씬 더 가깝게 위치합니다.
일반적인 분자 스펙트럼-스펙트럼의 UV, 가시광선 및 IR 영역에서 폭이 다양하고 한쪽 끝은 투명하고 다른 쪽 끝은 흐릿한 좁은 밴드 모음(다수의 개별 선으로 구성).
에너지 수준 에이그리고 비 2개 분자의 평형 구성에 해당합니다(그림 2).
각 전자 상태는 특정 에너지 값 We에 해당합니다. 즉, 바닥 전자 상태(분자의 주요 전자 에너지 수준)의 가장 작은 값입니다.
분자의 전자 상태 집합은 전자 껍질의 특성에 따라 결정됩니다.
 |
진동 에너지 수준
진동 에너지 수준대략 고조파로 간주되는 진동 운동을 양자화하여 찾을 수 있습니다.
이원자 분자(핵간 거리 r의 변화에 해당하는 하나의 진동 자유도)는 고조파 발진기로 간주될 수 있으며, 양자화는 균등한 간격의 에너지 레벨을 제공합니다.
, (4)
여기서 n은 분자의 고조파 진동의 기본 주파수입니다.
v 개수 = 0, 1, 2, ... - 진동양자수.
회전 에너지 수준
회전 에너지 수준는 특정 관성 모멘트 I을 갖는 강체로 간주하여 분자의 회전 운동을 양자화하여 찾을 수 있습니다.
이원자 또는 선형 삼원자 분자의 경우 회전 에너지
여기서 I는 분자 축에 수직인 축에 대한 분자의 관성 모멘트입니다. L - 각운동량.
양자화 규칙에 따르면
, (6)
여기서 J = 0, 1, 2, 3, ...은 회전 양자수입니다.
회전 에너지에 대해 우리는
, (7)
회전 상수는 에너지 준위 사이의 거리 규모를 결정합니다.
분자 스펙트럼의 다양성은 분자의 에너지 수준 사이의 전이 유형의 차이로 인해 발생합니다.
이산화탄소 분자의 진동 운동을 고려하지 않으면 분자의 평균 운동 에너지는 다음과 같습니다.
해결책:분자의 평균 운동 에너지는 다음과 같습니다. 여기서 볼츠만 상수는 열역학적 온도입니다. – 분자의 병진, 회전 수 및 진동 자유도 수의 두 배의 합: . 이산화탄소 분자의 경우 병진 운동의 자유도, 회전 - , 진동 - 따라서 분자의 평균 운동 에너지는 다음과 같습니다.
과제 N 2 주제: 열역학 제1법칙. 아이소프로세스 작업
그림은 이상적인 단원자 가스의 순환 과정을 보여주는 다이어그램입니다. 
사이클 동안 가스는 다음과 같은 양의 열(in)을 받습니다.
해결책:주기는 등방성 가열(4–1), 등압 팽창(1–2), 등방 냉각(2–3) 및 등압 압축(3–4)으로 구성됩니다. 주기의 처음 두 단계 동안 가스는 열을 받습니다. 열역학 제1법칙에 따르면 기체가 받는 열의 양은 
, 는 내부 에너지의 변화이고 는 기체가 한 일입니다. 그 다음에 . 따라서 사이클당 가스가 받는 열량은 다음과 같습니다.
과제 N 3 주제: 열역학 제2법칙. 엔트로피
비가역 과정에서 엔트로피가 증가하기 위해 열이 비고립 열역학 시스템에 유입되면 다음 관계가 정확합니다.
해결책:가역 과정의 비율은 시스템 엔트로피라고 불리는 시스템 상태 함수의 전체 미분입니다. 
. 고립계에서는 엔트로피가 그 안에서 일어나는 어떤 과정에서도 감소할 수 없습니다. 등호는 가역적 과정을 나타내고, 보다 큰 기호는 되돌릴 수 없는 과정을 나타냅니다. 열이 비절연 시스템에 유입되고 비가역 과정이 발생하면 받은 열뿐만 아니라 과정의 비가역성으로 인해 엔트로피도 증가합니다.
과제 n 4 주제: Maxwell 및 Boltzmann 분포
그림은 이상 기체 분자의 속도 분포 함수(맥스웰 분포) 그래프를 보여줍니다. 
– 속도가 이 간격의 단위당 에서 까지의 속도 범위에 있는 분자의 비율: 
이 함수의 경우 다음 설명이 참입니다...
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곡선의 최대값 위치는 온도뿐만 아니라 가스의 특성(몰 질량)에 따라 달라집니다. |
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분자 수가 증가해도 곡선 아래 면적은 변하지 않습니다. |
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가스 온도가 증가하면 함수의 최대값이 증가합니다. |
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동일한 온도에서 더 높은 몰 질량을 갖는 가스의 경우 함수의 최대값은 더 높은 속도 영역에 위치합니다. |
해결책: Maxwell 분포 함수의 정의로부터 다음과 같은 표현이 나옵니다. 
속도가 에서 까지의 속도 범위에 있는 분자의 비율을 결정합니다(그래프에서 이것은 음영 처리된 스트립의 영역입니다). 그러면 곡선 아래의 면적은 다음과 같습니다. 
온도와 기체 분자 수의 변화에 따라 변하지 않습니다. 가장 가능한 속도에 대한 공식에서 
(함수가 최대인 경우) 이는 에 정비례하고 반비례합니다. 여기서 와 는 각각 가스의 온도와 몰 질량입니다.
과제 N 5 주제: 진공 속의 정전기장
그림은 다양한 전하 분포에 대한 전계 강도 그래프를 보여줍니다. 
반경이 있는 공에 대한 종속성 그래프 아르 자형, 볼륨 전체에 걸쳐 균일하게 충전된 것이 그림에 표시되어 있습니다.
과제 N 6 주제: 직류의 법칙
그림은 전류 밀도의 의존성을 보여줍니다. j, 전계 강도로부터 도체 1과 2에 흐르는 이자형:
이 도체의 저항률 r 1 /r 2 비율은 다음과 같습니다.
과제 N 7 주제: 정자기학
그림에 방향이 표시된 자기 쌍극자 모멘트를 갖는 전류가 흐르는 프레임은 균일한 자기장에 있습니다. 
자기 쌍극자에 작용하는 힘의 순간은 다음과 같습니다.
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우리의 드로잉 평면에 수직 |
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우리의 도면 평면에 수직 |
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자기 유도 벡터의 방향으로 |
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자기 유도 벡터와 반대 |
실제 회로는 인덕터와 커패시터로 구성됩니다. 실제 코일은 자기 에너지를 저장하는 인덕턴스로만 간주될 수 없습니다. 첫째, 와이어는 유한한 전도성을 갖고, 둘째, 권선 사이에 전기 에너지가 축적됩니다. 인터턴 커패시턴스가 있습니다. 용량에 대해서도 마찬가지입니다. 커패시턴스 자체 외에도 실제 커패시턴스에는 리드 인덕턴스와 손실 저항이 포함됩니다.
문제를 단순화하기 위해 두 개의 권선으로만 구성된 인덕터가 있는 실제 진동 회로 모델을 고려하십시오.
등가 회로는 그림 1과 같습니다. 4. (및 - 한 턴의 인덕턴스 및 저항, - 인터턴 커패시턴스).
그러나 무선 엔지니어의 경험에 따르면 대부분의 경우 이 복잡한 회로가 필요하지 않습니다.
그림 1에 표시된 전기 회로의 방정식. 키르히호프의 법칙에 따라 5를 얻습니다. 우리는 두 번째 규칙을 사용합니다. 회로 요소의 전압 강하의 합은 이 회로에 포함된 외부 EMF의 대수적 합과 같습니다. 우리의 경우 EMF는 0이며 다음을 얻습니다.
용어를 다음으로 나누고 표시합니다.
이상적인 윤곽선의 방정식은 다음과 같은 형식을 취합니다.
두 가지 동적 시스템의 모델을 통해 우리는 이미 몇 가지 결론을 도출할 수 있습니다.
방정식 (B.6)과 (B.9)의 간단한 비교는 작은 편차의 진자와 이상적인 회로가 표준 형식으로 다음과 같은 고조파 발진기 방정식으로 알려진 동일한 방정식으로 설명된다는 것을 보여줍니다.
결과적으로 진자와 진동 시스템으로서의 회로는 모두 동일한 특성을 갖습니다. 이것은 진동 시스템의 통일성을 나타냅니다.
이러한 모델과 이를 설명하는 방정식을 갖고 얻은 결과를 일반화하여 미분 방정식의 유형에 따라 동적 시스템을 분류합니다. 시스템은 선형이거나 비선형일 수 있습니다.
선형 시스템은 선형 방정식으로 설명됩니다((B.11) 및 (B.15) 참조). 비선형 시스템비선형 방정식(예: 수학 진자의 방정식(B.9))으로 설명됩니다.
또 다른 분류 기능은 자유도 수. 형식적 부호는 시스템의 운동을 설명하는 미분 방정식의 차수입니다. 자유도가 1인 시스템은 2차 방정식(또는 두 개의 1차 방정식)으로 설명됩니다. N 자유도를 갖는 시스템은 2N차 방정식 또는 방정식 시스템으로 설명됩니다.
시스템의 진동 운동 에너지가 어떻게 변하는지에 따라 모든 시스템은 에너지가 변하지 않는 보존 시스템과 시간이 지남에 따라 에너지가 변하는 비보존 시스템의 두 가지 클래스로 나뉩니다.손실이 있는 시스템에서는 에너지가 감소하지만 에너지가 증가하는 경우가 있을 수 있습니다. 이러한 시스템을 활동적인.
동적 시스템은 외부 영향을 받을 수도 있고 그렇지 않을 수도 있습니다. 이에 따라 네 가지 유형의 움직임이 구별됩니다.
1.자연 진동 또는 자유 진동시스템. 이 경우 시스템은 외부 소스로부터 한정된 에너지 공급을 받고 소스는 꺼집니다. 유한한 초기 에너지 공급으로 시스템의 움직임은 자체 진동을 나타냅니다.
2.강제 진동.시스템은 외부 주기적 소스의 영향을 받습니다. 소스에는 "힘" 효과가 있습니다. 소스의 특성은 동적 시스템(기계 시스템 - 힘의 소스, 전기 시스템 - EMF 등)의 특성과 동일합니다. 외부 소스로 인해 발생하는 진동을 강제라고 합니다. 끄면 사라집니다.
3.파라메트릭 진동예를 들어 회로의 정전 용량이나 진자의 길이와 같이 시간이 지남에 따라 일부 매개 변수가 주기적으로 변경되는 시스템에서 관찰됩니다. 매개변수를 변경하는 외부 소스의 특성은 시스템 자체의 특성과 다를 수 있습니다. 예를 들어 용량을 기계적으로 변경할 수 있습니다.
강제 진동과 파라메트릭 진동의 엄격한 분리는 선형 시스템에서만 가능하다는 점에 유의해야 합니다.
4.특별한 유형의 움직임은 자체 진동입니다.이 용어는 Academician Andronov에 의해 처음 소개되었습니다. 자기 진동주기적인 진동으로, 주기, 모양 및 진폭은 시스템의 내부 상태에 따라 달라지며 초기 조건에는 의존하지 않습니다. 에너지 관점에서 자체 진동 시스템은 일부 소스의 에너지를 주기적 진동 에너지로 변환하는 것입니다.
1장. 1자유도를 갖는 선형 보존 시스템의 자연 진동(고조파 발진기)
그러한 시스템의 방정식은 다음과 같습니다.
(예에는 작은 편향 각도의 수학적 진자와 이상적인 진동 회로가 포함됩니다.) 고전적인 오일러 방법을 사용하여 방정식 (1.1)을 자세히 풀어 보겠습니다. 우리는 다음과 같은 형태의 특정 솔루션을 찾고 있습니다.
여기서 및 는 상수이며 아직 알려지지 않은 상수입니다. (1.2)를 방정식 (1.1)에 대입해 보겠습니다.
방정식의 양쪽을 다음과 같이 나누어 대수적, 소위 특성 방정식을 얻습니다.
이 방정식의 근원
허수 단위는 어디에 있습니까? 뿌리는 상상적이고 복잡한 결합체입니다.
알려진 바와 같이, 일반적인 해는 부분 해의 합입니다.
우리는 진정한 가치가 있다고 믿습니다. 이것이 작동하려면 상수 및 가 복소공액이어야 합니다. 즉,
두 가지 상수는 두 가지 초기 조건에서 결정됩니다.
(1.8) 형식의 해법은 주로 이론적으로 사용됩니다. 응용 작업의 경우 측정되지 않으므로 편리하지 않습니다. 실제로 가장 일반적으로 사용되는 솔루션의 형태로 넘어 갑시다. 복소 상수를 극형으로 표현해 보겠습니다.
이를 (1.8)에 대입하고 오일러의 공식을 사용하자
는 진동 진폭이고 는 초기 단계입니다.
그리고 그것들은 초기 조건으로부터 결정됩니다. 초기 단계는 시간의 기원에 따라 달라집니다. 실제로 상수는 다음과 같이 표현될 수 있습니다.
시간의 원점이 와 일치하면 초기 위상은 0입니다. 고조파 진동의 경우 위상 변이와 시간 변이는 동일합니다.
(1.13)의 코사인을 코사인 성분과 정현파 성분으로 분해해 보겠습니다. 또 다른 아이디어를 생각해 봅시다:
알려진 경우 다음 관계를 사용하여 진동의 진폭과 위상을 찾는 것이 어렵지 않습니다.
세 가지 표기법(1.8, 1.12, 1.15)은 모두 동일합니다. 특정 양식의 사용은 특정 작업을 고려하는 편의성에 따라 결정됩니다.
솔루션을 분석하면 다음과 같이 말할 수 있습니다.고조파 발진기의 자연 진동은 고조파 발진이며, 그 주파수는 시스템의 매개 변수에 따라 달라지며 초기 조건에는 의존하지 않습니다. 진폭과 초기 위상은 초기 조건에 따라 달라집니다.
자연 진동의 주파수(주기)의 초기 조건에 대한 독립성을 호출합니다. 등색성.
발진 회로를 예로 들어 고조파 발진기의 에너지를 생각해 봅시다. 회로의 운동 방정식
이 방정식의 항에 다음을 곱해 보겠습니다.
변환 후에는 다음과 같이 나타낼 수 있습니다.
커패시터의 에너지 변화 법칙을 찾아 봅시다. 용량성 분기의 전류는 다음 식을 사용하여 찾을 수 있습니다.
전기 에너지를 찾는 공식에 (1.28)을 대입하면 커패시터의 전기 에너지 변화 법칙을 얻습니다.
따라서 회로의 각 요소의 에너지는 주파수의 두 배로 진동합니다. 이러한 변동의 그래프가 그림 1에 나와 있습니다. 6.
초기 순간에 모든 에너지는 용기에 집중되고 자기 에너지는 0과 같습니다. 커패시턴스가 인덕턴스를 통해 방전되면 커패시턴스의 전기 에너지가 인덕턴스의 자기 에너지로 변환됩니다. 해당 기간의 1/4이 지나면 모든 에너지가 인덕턴스에 집중됩니다. 용기가 완전히 배출됩니다. 그런 다음 이 프로세스가 주기적으로 반복됩니다.
따라서 이상적인 회로의 진동은 전기 에너지가 자기 에너지로 또는 그 반대로 전환되는 것이며 주기적으로 시간에 따라 반복됩니다.
이 결론은 모든 전자기 진동 시스템, 특히 자기 에너지와 전기 에너지가 공간적으로 분리되지 않는 체적 공진기의 경우 유효합니다.
이 결과를 일반화하면 선형 보존 시스템의 진동 과정은 한 유형의 에너지가 다른 유형으로 주기적으로 전환되는 것이라고 주장할 수 있습니다. 따라서 진자가 진동하면 운동 에너지가 위치 에너지로 변환되고 그 반대도 마찬가지입니다.